Keringési idő

A keringési ideje , vagy forradalom időszakban a csillagászat az időt, amely egy égitest befejezi annak pályája körül referenciapont (áthaladt a pályája egyszer), azaz időtartamát forradalom.

Alapok

Meg kell jegyezni, hogy különböző referenciapontok lehetnek, amelyekre a teljes 360 ° -os kört mérik. B. a hold fordulatának időszaka, figyelembe véve a föld egyidejű mozgását a Nap körül .

A csillagászati ​​koordinátarendszerek általában nincsenek egymáshoz rögzítve az űrben. Ezért a forgás periódusát a lehető leg statikusabb referenciarendszerrel adjuk meg :

• Vagy a csillagos égboltot használják erre , egy ilyen keringési periódust sziderális periódusnak nevezünk (a csillagokhoz viszonyítva).
• Vagy a pályaidőt a pálya síkjában mérjük a pericentrumhoz (a pálya ellipszis középpontjához legközelebb eső pont) viszonyítva , ez az anomális periódus , a keringési periódus , amint az a harmadik Kepler-törvényből következik .
• A trópusi időszak különösen fontos a föld számára ; figyelembe veszi a tavaszi napéjegyenlőség sodródását , amely az összes geocentrikus koordinátarendszer kiindulópontja
• A hosszú távú számításai galaxisok , középen meghatározó, például a galaktikus központ ( galaktikus koordináta-rendszer ) a Tejút .

A referencia lehet a nap (látszólagos) helyzete ( szinódikus periódus ), az egyes bolygókerék csomója ( drakonikus periódus ), a teljes naprendszer súlypontja, teljes tömegközéppontja ( baricentrikus periódus ) vagy a " világegyetem többi része " (lásd inerciarendszer ).

Táblázat: A keringési idők a Naprendszerben

A Föld körüli keringés különleges esete esetén a forradalmi időszak hossza egy év ; ezt a kifejezést általánosítják, például "Mars évre", "Vénusz évre" stb.

A keringési idők Newton gravitációs törvényét követik :

${\ displaystyle U = {\ sqrt {\ frac {4 \ pi ^ {2} a ^ {3}} {G \ balra (M_ {1} + M_ {2} \ jobbra)}}}}$

Val vel

• U a forradalom időszaka,
• a a fél-fő tengely ,
• M ₁ és M ₂ a központi test és a műhold tömege,
• G az állandó gravitációs .

A bolygók keringési ideje összefügg egymással Kepler harmadik törvénye szerint :

A keringési idők négyzetei ugyanabban az arányban vannak, mint a főbb féltengelyek kockái.

Az alábbi táblázat a Naprendszer bolygói, az aszteroidaövben lévő test és a transz-Neptunusz , valamint a föld holdja, műholdak és a nap (a napokban és naptári években megadott ) szinódikus, sziderális vagy anomális forgási periódusait tartalmazza :

• A Föld holdját leszámítva ebben a pontosságban elhanyagolható a különbség az anomális pályapálya és a sziderális pályaperiódus között, mert a bolygók és aszteroidák pericentrumai csak minimálisan mozognak a pálya periódusához ( pericentrikus forgás ) képest.
• A Holddal ellentétben a Merkúr és a Vénusz szinódikus keringési ideje lényegesen hosszabb , de a Mars és a külső bolygók esetében (a „belül / kívül” kifejezés az aszteroida övére, nem pedig a földre utal) egyre rövidebb . A pontos magyarázat erre megtalálhatók a szakasz bolygói a cikk szinodikus keringési idővel .

Konverzió szinódikus - sziderális

Sziderális periódus (1–2) és szinódikus periódus (1–3).

${\ displaystyle T _ {\ mathrm {E}}}$ = a föld sziderális forradalmi periódusa

Külső bolygók:

${\ displaystyle T _ {\ mathrm {sid}} = {\ frac {T _ {\ mathrm {E}}} {T _ {\ mathrm {syn}} -T _ {\ mathrm {E}}}} \ cdot T _ {\ mathrm {syn}}}$

Belső bolygók:

${\ displaystyle T _ {\ mathrm {sid}} = {\ frac {T _ {\ mathrm {E}}} {T _ {\ mathrm {syn}} + T _ {\ mathrm {E}}}} \ cdot T _ {\ mathrm {syn}}}$

Táblázat: A Nap, a Hold, a Föld keringési ideje és a származtatott időmennyiségek

Táblázat az átlagos dátumokról, a J2000.0 standard korszakról és a naptárszámítás származtatott mennyiségeiről .

Meg kell jegyezni, hogy a "nap fordulatának ideje" a nap látszólagos útja a földről . Nem egy pálya, hanem a föld forgása hozza létre .

Egyéni bizonyíték

1. ↑ Gerhard Dangl: ISS - Láthatósági táblázat 2009. július 22-től 2009. július 25-ig. Letöltve: 2009. augusztus 5 .